Ohm törvénye egy fizikai törvényszerűség, amely egy fogyasztón (pl. elektromos vezetékszakaszon) átfolyó áram erőssége és a rajta eső feszültség összefüggését adja meg. A törvényszerűséget Georg Simon Ohm német fizikus 1826-ban ismerte fel először.

A törvény

A törvény kimondja, hogy az elektromosan vezető anyagok a bennük áramló töltések mozgásával szemben a közegellenálláshoz hasonlítható elektromos ellenállással rendelkeznek. Ohm kísérletileg megállapította, hogy az áramerősség a vezeték két rögzített pontja között mérhető feszültséggel egyenesen arányos, vagyis:

${\displaystyle R={U \over I}}$

ahol az R egy állandó érték, az adott vezetékszakaszra jellemző elektromos ellenállás.

(A törvény nem csak vezetékszakaszra, hanem általában bármilyen villamos ellenállást tanúsító fogyasztóra érvényes: a fogyasztó ellenállása megegyezik a sarkai közt mérhető feszültség és a rajta átfolyó áram hányadosával.)

Az ellenállás mértékegysége az ohm:

${\displaystyle {{\mbox{V}} \over {\mbox{A}}}=\Omega }$.

Ugyanazon fogyasztó esetében a feszültség és az áramerősség között egyenes arányosság van. Ezt az összefüggést első ízben Ohm német fizikus állapította meg, és róla Ohm törvényének nevezzük.

Fémes vezeték ellenállása

A mérésekből (és egyszerű gondolatmenetből is) következik, hogy egy adott ${\displaystyle A}$ keresztmetszetű, homogén anyagú fémes vezeték ${\displaystyle l}$ hosszúságú szakaszának ellenállása egyenesen arányos a vezeték hosszával és fordítottan arányos a keresztmetszetével:

${\displaystyle R={\varrho }{l \over A}}$,

ahol a ${\displaystyle {\varrho }}$ arányossági tényező a vezeték anyagára jellemző ún. fajlagos ellenállás.

Ennek mérőszáma az egységnyi keresztmetszetű, egységnyi hosszúságú vezeték ellenállásának számértékével egyenlő. A fajlagos ellenállás SI-egysége az

${\displaystyle {1\Omega {\mbox{m}}^{2}} \over {\mbox{m}}}$.

(Ez azonban a gyakorlatban túl nagy érték, ezért helyette ennek milliomodát, az 1 méter hosszú, 1 mm² keresztmetszetű vezeték ellenállását veszik alapul:

${\displaystyle {1\Omega {\mbox{mm}}^{2}} \over {\mbox{m}}}$.

A fajlagos ellenállás reciproka a fajlagos vezetőképesség:^[1]

${\displaystyle \sigma ={\frac {1}{\rho }}}$

Az áramsűrűség, a differenciális Ohm-törvény

Az l hosszúságú és A állandó keresztmetszetű vezetőre az Ohm-törvény:

${\displaystyle I={\frac {U}{R}}={\frac {U}{\rho l}}A=\sigma EA}$

Ez a ${\displaystyle J={dI \over df}={\frac {I}{A}}}$ áramsűrűség bevezetésével az áramerősség a következő alakot ölti:^[1]

${\displaystyle I=\int _{(f)}^{}Jdf}$

Azaz az Ohm-törvény így is felírható:

${\displaystyle \mathbf {J} =\sigma \mathbf {E} }$

Az ellenállás hőmérsékletfüggése

Lásd még: A fajlagos ellenállás hőmérsékletfüggése

Az adott anyagra jellemző fajlagos ellenállás az alábbi összefüggés szerint függ a hőmérséklettől:

${\displaystyle {\varrho }={\varrho }_{20}\,(1+{\alpha \,}_{20}\Delta \,t)}$,

ahol

${\displaystyle {\varrho }_{20}}$: a 20 °C-on mért fajlagos ellenállás,
${\displaystyle {\alpha \,}_{20}}$: a 20 °C-on mért hőmérsékleti együttható,
${\displaystyle \Delta \,t=t\,-\,}$20°C.

További információk

• Letölthető interaktív Flash szimuláció az Ohm-törvény szemléltetésére a PhET-től magyarul
• Letölthető interaktív Flash szimuláció a vezeték ellenállásának szemléltetésére a PhET-től magyarul
• Fizikakönyv.hu – Ohm törvénye. Az ellenállás

Jegyzetek

Források

• Holics László. Fizika 1-2.. Budapest: Műszaki Könyvkiadó (1986). ISBN 963-10-7148-0 
• ↑ Budó: Budó Ágoston. Kísérleti fizika II.. Budapest: Nemzeti Tankönyvkiadó Rt. (1997). ISBN 963 17 2288 0